PROPRIÉTÉS DU NITRURE DE BORE WURTZITE

Résumé exécutif

1. La dilatation thermique du nitrure de bore wurtzite est d'env. 1,5 inférieur à celui du nitrure de bore hexagonal. Ce qui signifie une plus grande stabilité de la couche de revêtement en nitrure de bore wurtzite à haute température (<2 000 °C = 3632 °F) ;
2. Les conductivités thermiques du cristal de wurtzite, parallèles et perpendiculaires à l'axe, sont identiques. Ce qui signifie une plus grande stabilité des propriétés thermiques par rapport à d'autres matériaux résistants à la chaleur, y compris des formes de nitrure de bore telles que l'hexagone et le cubique (mélange de zinc).
3. Le nitrure de bore wurtzite a une bande interdite plus large, une conductivité thermique plus élevée et une polarisation spontanée plus grande, ce qui représente un potentiel pour la fabrication d'appareils électroniques avancés, par exemple. en ingénierie des contraintes et  développement d'émetteurs UV profonds.

La recherche

Le  nitrure de bore est un composé réfractaire thermiquement et chimiquement résistant de bore et d'azote avec la formule chimique BN. Il possède les 4 structures cristallines suivantes : 

- BN_w (structure wurtzite), similaire à la lonsdaleite polymorphe hexagonal rare de carbone mais légèrement plus mou que la forme cubique ;
- BN_cub (cubic BN, zinc blende structure) , plus doux que le diamant, mais sa stabilité thermique et chimique est supérieure ;
- BN_hex (BN hexagonal), le plus stable et le plus doux parmi les polymorphes de BN, et est donc utilisé comme lubrifiant et additif pour les produits cosmétiques ;
- rhombeédrique.

La recherche des propriétés des 3 premières structures cristallines est présentée ci-dessous.

BN_hex est stable dans des conditions normales. BN_hex (Hexagonal, également connu sous le nom de a-BN) avec une structure similaire à le graphite est connu depuis plus d'un siècle. De nombreuses propriétés du BN hexagonal sont fortement anisotrope et dépendent de la méthode de croissance. Dans de nombreux cas, les différents les valeurs des paramètres physiques BN_hex donnés reflètent les différences dans les propriétés matérielles du BN hexagonal cultivé par différentes méthodes.

BN_cub est métastable dans des conditions normales. BN_cub (Zinc modification blende, également appelée cubique ou sphalérite ou b-BN) a été synthétisé pour la première fois en 1957 en utilisant une technique similaire à celle utilisée pour le diamant croissance. Maintenant des poudres de nitrure de bore cubique sont disponibles dans le commerce.

La phase BN_w est métastable dans toutes les conditions. NE_w (structure wurtzite, également connue sous le nom de g-BN) a été la première synthétisé en 1963. Typiquement, les cristaux de BN à symétrie wurtzite sont très petites (fraction de microns), sont très défectueuses et contiennent d'autres phases.
   BN_w (wurtzite nitrure de bore) et BN_cub (cubic bore nitride) ont une longueur de liaison, des modules élastiques, une résistance à la traction et au cisaillement similaires , ce qui suggère que les deux démontreraient des forces d'indentation similaires, environ 50 GPa ; diamant est de 70 à 150 GPa.
   Traditionnellement, le nitrure de bore wurtzite (BN_w) est produit en transformant le nitrure de bore hexagonal (BN_hex), le cristal le plus stable forme de nitrure de bore. Vous pouvez acheter de la poudre de nitrure de bore wurtzite, obtenue par compression par choc (explosion) de nitrure de bore hexagonal ici.  
  Le nitrure de bore wurtzite est   une large bande prometteuse du groupe III-V -matériau à espacement pour les appareils électroniques avancés, car il possède de nombreuses propriétés supérieures au nitrure de gallium (GaN) et au nitrure d'aluminium (AlN), telles qu'une bande interdite plus large, une conductivité thermique plus élevée et une polarisation spontanée plus importante.

Paramètres de base pour la structure cristalline Cubic/Zinc Blende

		Remarques	Références
Structure cristalline	Mélange de zinc
Groupe de symétrie	T2d — F43m
Nombre d'atomes dans 1 cm3
Adieu la température	1 700 000
Densité	3,4870 g cm-3 3.450 g cm-3	Rayons X	Soma et al. (1974) Rumyantsev et al. (2001)
Constante de réseau, a	3.6157(10) A	Rayons X	Sohno et al. (1974)
Point de fusion, Tm	2 973 °C		Wentorf (1957)
Module de masse	400 GPa	300 K
Dureté	9.5	sur l'échelle de Mohs
Dureté de surface	4 500 kg mm-2	300 K
Modules élastiques du second ordre, c11	7.120 ·1012 dyn cm-2	300 K, interpolé à partir de valeurs mesurées d'autres Composé III-IV	Steigmeier (1963)
Phonon wevenumber vLO	1305(1) cm-1	300 K, Raman	Sanjurjo et al. (1983)
Phonon wevenumber vTO	1 054,7(6) cm-1	300 K, Raman	Sanjurjo et al. (1983)

Zone de Brillouin du réseau cubique à faces centrées, le réseau de Bravais des structures en diamant et zincblende.

		Remarques	Références
Écarts énergétiques, par exemple	6,1÷6,4 eV	300 Ko	Rumyantsev et al. (2001)
Écarts énergétiques, par exempleind G15v-X1c	6,4(5) eV	300 K, absorption UV ; autres données dans la plage 6...8eV	Chrenko (1974)
	6,99 eV 8,6 eV	calculé, structure de bande calculé, structure de bande	Huang ; Ching (1985) Prasad &; Dubey (1984)
Écarts énergétiques, par exemple, dir G15v-G1c	14,5 eV 10,86 eV 9,94 eV	300 K, réflectivité calculé, structure de bande calculé, structure de bande	Philipp & amp ; Taft (1962) Prasad &; Dubey (1984) Huang & ; Ching (1985)
Masse d'électrons effective ml	0,752 mo	calculé à partir de données de structure de bande	Huang & ; Ching (1985)
Masse effective des électrons (longitudinal) ml (transversal) mt	0,35 mo 0,24 mo	1,2 mo 0,26 mo	Xu & ; Ching et al. (1991)
Masses effectives des trous (lourds) mh	0,375 mo 0,962 mo	|| [100] || [111]	Madelung (1991)
Masses effectives des trous (lourds) mlp	0,150 mo 0,108 mo	|| [100] || [111]	Madelung (1991)
Masses effectives des trous mh dans la direction G  K	m1 ~=3.16 m2 ~=0,64 m3 ~=0,44	300 Ko	Xu & Ching et Al. (1991)
dans la direction G  X	0,55mo	300 Ko	Xu & Ching et al. (1991)
dans la direction G  L	m1 ~=0,36 m2 ~=1.20	300 Ko	Xu & Ching et al. (1991)
Affinité électronique	4,5 eV	300 Ko	Rumyantsev et al. (2001)

4.5
4.46

		Remarques	Références
Constante diélectrique (statique)	7.1	300 K, réflectivité infrarouge	Gielisse et al.(1967)
Constante diélectrique (haute fréquence)	300 K, réflectivité infrarouge	Gielisse et al. (1967) Rumyantsev et al. (2001)
Indice de réfraction, n	2.17	300 000, longueur d'onde 0.589mm	Gielisse et al. (1967)
Énergie des phonons optiques	~130 meV	300 K	Rumyantsev et al. (2001)
Module de masse	400 GPa
Adieu la température	1 700 000
Point de fusion, Tm	2 973 °C	voir aussi Propriétés thermiques. Diagrammes de phases.	Wentorf (1957)
Chaleur spécifique	~0,6 J g-1°C -1
Conduction thermique réalisé expérimentalement	7,4 W cm-1 °C -1
estimation théorique	~13 W cm-1 °C -1
Dilatation thermique, linéaire	1,2·10-6 °C -1

		Remarques	Références
concentration de porteurs et mobilité :
n µ	1015 cm-3 0,2 cm2/Vs	500 K, matériau polycristallin, type de support non déterminé	Bam et al. (1976)
n µ	1014cm-3 4 cm2/Vs	900 K, la mobilité augmente de façon exponentielle avec l'augmentation de la température entre 500 K et	Bam et al. (1976)

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Paramètres de base pour la structure cristalline hexagonale

		Remarques	Références
Structure cristalline	Hexagonal
Groupe de symétrie	D6c-P63mmc
Nombre d'atomes dans 1 cm3
Adieu la température	400 K
Densité	2,18 g cm-3 2,0-2,28 g cm-3		Madelung (1991) Rumyantsev et al. (2001)
Constante de réseau, a	2.5040 A 2,5-2,9 A	297 000 300 000 000	Lynch et al. (1966) Rumyantsev et al. (2001)
Constante de réseau, c	6.6612 A 6,66 A	297 000 300 000 000	Lynch et al. (1966) Rumyantsev et al. (2001)
Température de décomposition, Tdec	2600(100) K		Janaf Thermochemical Tableaux (1965)
Module de masse	36,5 GPa	300 K
Dureté	1.5	sur l'échelle de Mohs
Numéro de phonon, v	49 cm-1	E2g, mode Raman centre de la zone	Hoffman et al. (1966)
	770 cm-1	A2u, mode actif infrarouge
	1367 cm-1	E2g, mode Raman centre de la zone
	1383 cm-1	E1u, mode actif infrarouge

Zone de Brillouin du réseau hexagonal.

		Remarques	Références
Écarts énergétiques, par exemple	5.2(2) eV 3,2...5,8 eV	300 K, réflexion gamme de données expérimentales dépendance à la température de la résistivité	Hoffmann et al. (1984)
	4,0...5,8 eV	300 K	Rumyantsev et al. (2001)
Écarts énergétiques, par exemple dir	7,1 eV		Charpentier & Kirby (1982)
Masse effective des électrons ml dans le sens M G dans le sens M L	0,26mo 2.21mo	300 K	Xu & Ching et al. (1991)
Masse effective des trous mh dans le sens K G dans le sens M G dans le sens M L	0,47mo 0,50mo 1.33mo	300 K	Xu & Ching et al. (1991)
Affinité électronique	4,5 eV	300 K	Rumyantsev et al. (2001)

4.5
4.461.65
1,65
2.13

		Remarques	Références
Constante diélectrique (statique)	=5.06 =6.85	|| vers l'axe c _ vers l'axe c	Geick et al.(1966)
Constante diélectrique (haute fréquence)	4.10 4.95	parallèle à l'axe c perpendiculaire à l'axe c pour 300K; voir aussi Propriétés optiques. Fonctions diélectriques	Geick et al.(1966)
	= 2.2 ; =4.3	300 K	Rumyantsev et al. (2001)
Constante diélectrique (statique)	7.1	300 K, réflectivité infrarouge	Gielisse et al. (1967)
Constante diélectrique (haute fréquence)	300 K, réflectivité infrarouge	Gielisse et al. (1967) Rumyantsev et al. (2001)
Indice de réfraction, n	BN-film perpendiculaire à l'axe c parallèle à l'axe c	Takahashi et al. (1981) Ishii et al. (1983) Ishii et al. (1983)
Adieu la température	400 K
Module de masse	36,5 GPa
Point de fusion		voir Propriétés thermiques. Diagrammes de phases
Température de décomposition, Tdec	2600(100) K		Tables thermochimiques Janaf (1965)
Chaleur spécifique	~0,8 J g-1°C -1
Conduction thermique    parallèle à l'axe c perpendiculaire à l'axe c	=<0,3 W cm-1 °C -1 =6 W cm-1 °C -1		Rumyantsev et al. (2001)
Dilatation thermique, linéaire parallèle à l'axe c perpendiculaire à l'axe c	38·10-6 °C -1 -2.7·10-6 °C -1

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Paramètres de base pour Wurtzite, Zinc Blende & Structure cristalline hexagonale à 300 K

Structure cristalline	Wurtzite	Mélange de zinc	Hexagonal
Groupe de symétrie	C46v-P63mc	T2d-F43m	D6c-P63mmc
Densité	3,4870 g cm-3	3,450 g cm-3	2,0-2,28 g cm-3
Module de volume	400 GPa	400 GPa	36,5 GPa
Adieu la température	1 400 Ko	1 700 Ko	400 Ko
Point de fusion		voir Propriétés thermiques. Diagrammes de phase.
Chaleur spécifique	~0,75 J g-1°C -1	~0,6 J g-1°C -1	~0,8 J g-1°C -1
Densité	3,4870 g cm-3	3,450 g cm-3	2,0-2,28 g cm-3
Dureté sur l'échelle de Mohs		9,5	1,5
Dureté de surface	3 400 kg mm-2	4 500 kg mm-2
Constante diélectrique (statique)	=6.8 ; =5.1	7.1	=6.85 ; =5.06
Constante diélectrique (haute fréquence)	~= = 4,2-4,5	4,46	=4.3 ; = 2.2
Indice de réfraction infrarouge	2,05	2.1	1,8
Constante de réseau, a	2,55 A	3,615 A	2,5-2,9 A
Constante de réseau, c	4.17 A		6,66
Masse électronique effective (longitudinal) ml (transversal) mt	0,35 mo 0,24 mo	1,2 mo 0,26 mo
(dans le sens M G) (dans le sens M L)			0,26 mo 2,21 mo
Masses effectives des trous mh dans la direction G  K	0,88mo	m1 ~=3,16 m2 ~=0,64 m3 ~=0,44
dans la direction G  Un dans la direction G  M	1,08mo 1.02mo
dans la direction G  X		0,55mo
dans la direction G  L		m1 ~=0,36 m2 ~=1.20
dans le sens K G dans le sens M G dans le sens M L			0,47mo 0,50mo 1.33mo
Masse effective des trous de densité d'états mv	~=1.0mo
Affinité électronique	4,5 eV	4,5 eV	4,5 eV
Conduction thermique réalisé expérimentalement estimé théoriquement		7,4 W cm-1 °C -1 ~13 W cm-1 °C -1
parallèle à l'axe c perpendiculaire à l'axe c			=<0,3 W cm-1 °C -1 =6 W cm-1 °C -1
Dilatation thermique, linéaire		1,2·10-6 °C -1
Dilatation thermique, linéaire parallèle à l'axe c perpendiculaire à l'axe c	2,7·10-6 °C -1 2.3·10-6 °C -1		38·10-6 °C -1 -2.7·10-6 °C -1
Énergie des phonons optiques	~130 meV	~130 meV

Structure cristalline	Wurtzite	Mélange de zinc	Hexagonal
Écarts énergétiques, par exemple	4,5-5,5 eV	6,1...6,4 eV	4,0...5,8 eV
Bande de conduction
Séparation énergétique EG	8,5 eV	8,5-10 eV	9 eV
Séparation énergétique EM	6,6 eV
Séparation énergétique EL		>12 eV
Séparation énergétique EA			10 eV
Densité de bande de conduction effective des états	1,5x1019cm-3	2,1x1019cm-3
Densité de bande de valence effective des états	2,6x1019cm-3	2,6x1019cm-3
Champ de répartition		(2...6)x 106 Vcm-1	(1...3)x 106 Vcm-1
Électrons de mobilité		=<200 cm2 V-1 s-1
Trous de mobilité		=<500 cm2 V-1 s-1
Coefficient de diffusion des électrons		=<5 cm2 s-1
Trous de coefficient de diffusion		=<12 cm2 s-1
Densité de bande de valence effective des états	2,6x1019cm-3	2,6x1019cm-3

Propriétés thermiques

Paramètres de base

Structure cristalline de Zinc Blende

Wentorf (1957)Conduction thermique     obtenue expérimentalement     théoriquement est iméeDilatation thermique, linéaire

		Remarques	Références
Module de compressibilité	400 GPa
Température de débye	1 700 K
Point de fusion, Tm	2973° C	voir aussi Diagrammes de phase pour BN
Chaleur spécifique	~0,6 J g-1°C -1
7,4 W cm-1 °C -1 ~13 W cm-1 °C -1
1,2·10-6 °C -1

Propriétés thermiques pour la structure cristalline hexagonale

		Remarques	Références
Debye température	400 K
Module de gonflement	36,5 GPa
Point de fusion		voir Diagrammes de phase pour BN .	Solozhenko (1994) et Solozhenko et al.(1998)
Température de décomposition, Tdec	2600(100) K		Tables thermochimiques Janaf (1965)
Spécifique chaleur	~0,8 J g-1°C -1
Conduction thermique parallèle à l'axe c     perpendiculaire à l'axe c	=<0,3 W cm-1 °C -1 =<6 W cm-1 °C -1		Rumyantsev et al. (2001)
Dilatation thermique, linéaire     parallèle à l'axe c     perpendiculaire à l'axe	38·10-6 °C -1 -2,7·10-6 °C - 1

Wurtzite, Zinc Blende & Structure cristalline hexagonale à 300 K

Structure cristalline	Wurtzite	Mélange de zinc	Hexagonal
Module de compressibilité	400 GPa	400 GPa	36,5 GPa
Point de fusion		voir Diagrammes de phase pour BN.
Chaleur spécifique	~0,75 J g-1°C -1	~0,6 J g-1°C - 1	~0,8 J g-1°C -1
Conductivité thermique     obtenue expérimentalement     estimée théoriquement		7,4 W cm-1 °C -1 ~13 W cm-1 °C -1
parallèle à l'axe c     perpendiculaire à l'axe c			<0,3 W cm -1 °C -1 <6 W cm-1 °C -1
Dilatation thermique, linéaire		1,2·10-6 °C -1
Dilatation thermique, linéaire     parallèle à l'axe c     perpendiculaire à l'axe c	2,7·10-6 °C -1 2,3·10-6 °C -1		38·10-6 °C - -2,7·10-6 °C -1

Conduction thermique

	BN, Zinc Blende. Dépendance à la température de la conductivité thermique pour différents échantillons. Slack (1973), Makedon et coll. (1972)
	BN, Zinc Blende. Dépendances en température de la conductivité thermique des non dopés et dopés Se avant et après recuit à 900-1000 K. 1- Zinc blende BN non dopé ; 2-4 - Zinc blende dopé Se BN Concentration en sélénium :   2 -- 2,4 x 1018 cm-3, avant recuit;   3 -- 2,4 x 1018 cm-3, recuit ;   4 - 1019 cm-3, recuit Shipilo et al. (1986)

La conductivité thermique la plus élevée obtenue pour le blende de zinc monocristallin BN est de 7,4 W cm^-1 K^-1 [Novikov et al. (1983)].

	BN, Hexagonal . Conductivité thermique perpendiculaire à l'axe c en fonction de la température de trois échantillons déposés à des températures différentes. Duclauxet al. (1992)
	BN, Hexagonal. Conductivité thermique perpendiculaire à l'axe c en fonction de la température d'échantillons fortement orientés. Sichel et al. (1976)
	BN, Hexagonal. Conductivité thermique perpendiculaire à l'axe c en fonction de la température pour deux échantillons. Simpson & Stuckes (1971)
	BN, Hexagonal. Conductivité thermique parallèle à l'axe c en fonction de la température pour deux échantillons. Simpson & Stuckes (1971)

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Dépendance à la température de la chaleur spécifique

Wurtzite BN . Dépendance à la température de la chaleur spécifique.

BN, Wurtzite. Dépendance à la température de la chaleur spécifique. Gorbunov et al . (1988) ; voir aussi Sirota & Kofman (1976) et Inaba & Yoshiasa (1997). L'anomalie avec extremum à 21 K est causée par la présence du système de défauts ponctuels ordonnés dans le réseau pour deux échantillons. Solozhenko (1994)

A 420 K < T < 980 K, la chaleur spécifique C_p de Wurtzi te BN peut être approximé comme
C_p= 48,35x (T ·(T²- 8,37xT+ 68306)^{-12 (J/Kmol) Solozhenko (1994).}

Zinc Blende BN . Dépendance à la température de la chaleur spécifique.

	BN, Zinc Blende. Dépendance à la température de la chaleur spécifique à basse température (monocristal). Solozhenko et al. (1987) ; voir aussi Sirota & Kofman (1976).
	BN, Zinc Blende. Dépendance à la température de la chaleur spécifique à haute température selon différents auteurs. Lyusternik et Solozhenko (1992)

À 300 < T < 1 100 K, la chaleur spécifique C_p du Zinc Blende BN peut être approximée par
^p= 48,4x (T² · (T²- 9.71xT+ 60590)^-1)² (J/Kmol) Lyusternik et Solojenko(1992).

BN hexagonale . Dépendance à la température de la chaleur spécifique.

BN, Hexagonal. Dépendance à la température de la chaleur spécifique. Gorbunov et al. (1988) ; voir aussi Sichel et al. (1976)

À 1300 < T < 2 200 K, la chaleur spécifique C_p de peut être approchée comme
C_p= 52,48 - 9,42·10^-4 xT - 64877 x T^-2 (J/Kmol) Solojenko (1994).

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Coefficient de dilatation thermique linéaire.

	BN, Wurtzite. Coefficient de dilatation thermique linéaire de parallèle (courbe 1) et perpendiculaire (courbe 2) à l'axe c . Kolupaïeva et al. (1986).
	BN, Hexagonal. Coefficient de dilatation thermique linéaire. Slack & Bartram (1975).
	BN, Zinc Blendé. Coefficient de dilatation thermique linéaire Courbe supérieure, dans une direction parallèle à l'axe c  ; courbe inférieure, dans une direction perpendiculaire à l'axe c . Yates et al. (1975). Voir aussi Belenkii et al. (1985).

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Dilatation thermique à différentes pressions

BN, Hexagonal. Dilatation thermique à différentes pressions : cercles, 1,6 GPennsylvanie; carrés, 5,0 GPa ; triangles, 7,1 GPa. Des symboles pleins et ouverts sont utilisés pour les directions parallèles et perpendiculaires à l'axe c , respectivement. Solojenko & Peun (1997).

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Diagrammes de phases

Diagrammes de phase pour BN. 1, diagramme de Bundy-Wentorf ; 2, diagramme d'équilibre ; , h-BN <=> c-BN ligne de démarcation. Solojenko (1994)
Diagramme de phase d'équilibre de BN. 1 est le point triple liquide hexagonal-zinc blende BN; 2 est une wurtzite hexagonale point triple métastable liquide BN ; a) ligne d'équilibre métastable hexagonale-wurtzite BN ; b) faisceau métastable de la courbe de fusion hexagonale du BN ; c) ligne de fusion métastable wurtzite BN . Solojenko et al.(1998)



Dépendance à la pression hydrostatique ^{Dépendance à la pression de la bande interdite de la blende de zinc BN.
(Onodera et al., 1993)}

Propriétés optiques

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Structure cristalline de Zinc Blende

  RemarquesRéférencesConstante diélectrique (statique)7.1300 K, réflectivité infrarougeGielisse et al. (1967)Constante diélectrique (haute fréquence)4.5
4.46300 K, réflectivité infrarouge Gielisse et al. (1967)
Rumyantsev et al. (2001)Indice de réfraction, n2.17300 K, longueur d'onde 0,589 mmGielisse et al. (1967)Indice de réfraction infrarouge~=2.1300 K, infrarougeRumyantsev et al. (2001)Énergie des phonons optiques~130 meV300 K
Rumyantsev et al. (2001)

Structure cristalline hexagonale

  RemarquesRéférencesConstante diélectrique (statique) =5.06
=6.85|| à l'axe c
 perp. à l'axe cGeick et al.(1966)Constante diélectrique (haute fréquence)4.10
4.95parallèle à l'axe c
perpendiculaire à l'axe c
pour 300K;
voir aussi Fonctions diélectriquesGeick et al.(1966)  = 2.2 ;
=4.3300 KRumyantsev et al. (2001)Constante diélectrique (statique)7.1300 K, réflectivité infrarougeGielisse et al. (1967)Constante diélectrique (haute fréquence)4.5
4.46300 K, réflectivité infrarouge Gielisse et al. (1967)
Rumyantsev et al. (2001)Indice de réfraction, n1.65
1,65
2.13BN-film
perpendiculaire à l'axe c
parallèle à l'axe c
Takahashi et al. (1981)
Ishii et al. (1983)
Ishii et al. (1983)Indice de réfraction infrarouge~=1.8300 K, infrarougeRumyantsev et al. (2001) BN, hexagonal. Fonctions diélectriques ordinaires et extraordinaires e2 vs. longueur d'onde et énergie photonique dans la gamme 13---30eV (b).
Mamy et al. (1983)

Wurtzite, Zinc Blende & Structure cristalline hexagonale à 300 K

Structure cristallineWurtziteMélange de zincHexagonalIndice de réfraction infrarouge~=2.05~=2.1~=1.8

Propriétés optiques de Wurtzite, Zinc Blende & hexagonal

BN, hexagonal. Fonctions diélectriques ordinaires et extraordinairese2 par rapport à la longueur d'onde et à l'énergie des photons dans la gamme 5--9eV Mamy et al. (1981)

BN, hexagonal. Fonctions diélectriques ordinaires et extraordinairese2 par rapport à la longueur d'onde et à l'énergie des photons dans la gamme 13--30eV Mamy et al. (1981)

BN, mélange de zinc. Indice de réfraction n par rapport à l'énergie des photons Miyata et al. (1989)

NE. Indice de réfraction n versus nombre d'onde. 1 -- Mélange de zinc 2 -- Hexagonal BN. Stenzel et al. (1996)

BN, Wurtzite. Réflectance R en fonction de l'énergie photonique pour deux échantillons. 1 500oC recuit ; 2, 100o C recuit (poudre nanométrique compactée en solide dense sous haute pression). Yixi et al. (1994)

BN, Zinc Blende. Réflectance R en fonction de l'énergie photonique. Miyata et al. (1989)

BN, Hexagonal. Réflectance R en fonction de la longueur d'onde . Zunger et al. (1976)

BN, Hexagonal. Réflectance R en fonction de la longueur d'onde . Hoffman et al. (1984)

BN, Wurtzite. Le coefficient d'absorption en fonction de l'énergie des photons pour deux échantillons. 1 500oC recuit ; 2, 100oC recuit (poudre nanométrique compactée en solide dense sous haute pression). Yixi et al. (1994)

BN, Zinc Blende. Le coefficient d'absorption par rapport à l'énergie des photons. Miyata et al. (1989)

BN, Zinc Blende. Le coefficient d'absorption en fonction de l'énergie des photons à différentes pressions hydrostatiques. Les énergies représentées par des flèches sont définies sous forme de bandes interdites indirectes. Onodera et al. (1993)

BN, Zinc Blende. Le coefficient d'absorption en fonction du nombre d'onde in l'infrarouge. Chrenko et al. (1974)

BN, Hexagonal. Le coefficient d'absorption en fonction de la longueur d'onde. 300K. Zunger et al. (1976)

BN, Hexagonal. Le coefficient d'absorption en fonction de la longueur d'onde at 4,2 K et 600 K. Zunger et al. (1976)

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